CST表面等离子极化激元SPP发生在金属-介质的表面，所以其实金属或介质都可作为波导的核心。这期我们看一下金属薄膜作为波导。表面等离子体波的波导处于亚波长，在纳米光子领域很有用。对于波导波矢量的表征，有效折射率（effective refrective index）Neff就是最重要的KPI，也叫有效指数或模态指数（modal index）。
1. IMI结构等离子体波
先看最基本一种，空气-银-二氧化硅IMI结构（Insulator–metal–insulator）。
与一般硅光波导不同，这里硅核换成了银，而银在光频的介电为负，所以光不再是集中在波导核心，而是在银和介质交界。
传播方向为X，我们仿真的算是二维的结构，所以端口细长。这种二维的波导我们需要限制两边边界为磁边界，这样TM模式才能激励出SPP。当然实际的波导需要好好设计截面，使模式聚集，而不是用理想磁边界。这里只是为了分析二维SPP模式。
添加后处理计算有效指数：
求解器只计算一个频点（波长1.55um）：
银的高度做个参数扫描，10-100纳米，
扫描结束后，查看表面等离子波和端口模式（h=100）：
可见2000纳米的长度内差不多接近4个周期，所以我们就按500nm的SPP波长估算，是1550nm的三分之一，远小于空间波长，这就是SPP的SP特性。
电场垂直与交界：
有效折射率随银膜高度变化：
换写成0D结果：
另一种有效指数获取方法是将端口信息中的有效介电常数开根号：
2. 截断IMI结构边界模
为了形成缝隙波导，截断的IMI结构的边界模式也要分析一下，同样也是获得有效模态指数。注意这里二维结构建模就是截面了，传播方向为Z。
同理可获得有效折射率与银膜高度之间的的曲线，等下一起展示。
3. 缝隙波导
同样也是截面二维建模，参数化缝隙宽带为w，银膜高度为h：
扫描银的厚度和缝隙的宽度：
可获得每个RunID有效折射率的0D曲线：
调整数据：
这里也可以通过后处理提取一下每个W的有效折射率曲线，比如w=50：
最后，我们把所有的曲线放在一起查看：
比如在h=80nm时，不同的缝隙宽W的缝隙波导有效指数是可以大于或小于SPP模或边界模的有效指数的。当大于时，波导模式能量聚集，当小于时，有漏波现象：
W=50：
W=80：
W=200：
如果还是不清楚这里在仿真什么的话，加长传播方向，展示个表面等离子极化激元的波导传播动图就明白了：
小结：
1. 本案例展示了一些基本的SPP模式仿真，可见最终我们能够用几十纳米尺寸的一个波导，来传播1.55微米的光(严格讲应该是介质中的波长)。这种深亚波长尺寸的应用就是SPP的特点。
2. 光频仿真经常用到二维分析，所谓二维仿真，也就是薄薄一层结构，计算方便。
3. 以上仿真结果与文献一致。
4. 波导仿真13k网格，笔记本电脑仿真一个频点也就半分钟时间。
参考：
Veronis, G., & Fan, S. (2008).Properties of three-dimensional plasmonic slot waveguides. Plasmonics: MetallicNanostructures and Their Optical Properties VI. doi:10.1117/12.794322
（内容、图片来源：CST仿真专家之路公众号，侵删）
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